A、常溫下的紅寶石激光器
B、氦氖激光器
C、Nd:YAG
D、常溫下的摻鉺光纖
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A、對(duì)氬離子激光器,主要是均勻加寬
B、在高氣壓下,CO2激光器以非均勻加寬為主
C、對(duì)釹玻璃,網(wǎng)絡(luò)體熱振動(dòng)加寬是主要的均勻加寬因素
D、摻鉺光纖在常溫下的譜線加寬屬于非均勻加寬
A、在經(jīng)典模型中,原子中的電子做阻尼簡(jiǎn)諧振動(dòng),因而形成自然加寬
B、自然線寬與下能級(jí)壽命無關(guān)是經(jīng)典模型的局限性引起的
C、自然線寬由原子在能級(jí)E2的自發(fā)輻射壽命和場(chǎng)的性質(zhì)決定
D、自然加寬說明能級(jí)是有一定寬度的
A、速率方程理論是量子理論的一種簡(jiǎn)化形式
B、忽略了光子的相位特性和光子數(shù)的起伏特性
C、它能揭示色散效應(yīng)
D、它只能給出激光的強(qiáng)度特性
A、在彈性限度內(nèi),彈簧振子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
B、簡(jiǎn)諧振子的輻射衰減時(shí)間在可見光頻率范圍內(nèi)大約10ns量級(jí)
C、在經(jīng)典模型中,原子中的電子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
D、對(duì)于自由電子激光器,可以完全采用運(yùn)動(dòng)電子電磁輻射的經(jīng)典理論來描述
A、經(jīng)典理論能解釋物質(zhì)對(duì)光的吸收和色散
B、電極化系數(shù)是實(shí)數(shù)
C、物質(zhì)原子和電磁場(chǎng)的作用是相互的
D、色散發(fā)生在中心頻率附近
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最新試題
一高斯光束束腰半徑w0=0.2mm,λ=0.6328μ,今用一焦距f為3cm的短焦距透鏡聚焦,已知腰粗w0離透鏡的距離為60cm,在幾何光學(xué)近似下求聚焦后光束腰粗。
若一個(gè)直角誤差為δα,試計(jì)算出射光線與原入射光線的夾角。
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對(duì)稱共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1=2.5cm,f2=20cm,w0=0.28mm,l1〉〉f1(L1緊靠腔的輸出鏡面),求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。
一對(duì)稱共焦腔的腔長(zhǎng)L=0.4m,激光波長(zhǎng)λ=0.6328μm,求束腰半徑和離腰56cm處光斑半徑。
一種光盤的記錄范圍為內(nèi)徑50mm、外徑130mm的環(huán)形區(qū)域,記錄軌道的間距為2μm。假設(shè)各軌道記錄位的線密度均相同,記錄微斑的尺寸為0.6μm,間距為1.2μm,試估算其單面記錄容量。
設(shè)一聲光偏轉(zhuǎn)器,聲光材料為碘酸鉛晶體,聲頻可調(diào)制度為Δv=300MHz。聲波在介質(zhì)中的速度υs=3×103m/s,而入射光束直徑D=1mm,求可分辨光斑數(shù)。
考慮一用于氬離子激光器的穩(wěn)定球面腔,波長(zhǎng)λ=0.5145μm,腔長(zhǎng)L=1m,腔鏡曲率半徑R1=1.5m,R2=4m。試計(jì)算光腰尺寸和位置,兩鏡面上的光斑尺寸。
如果使用發(fā)散(全)角為3毫弧度的氦氖激光器,如何設(shè)計(jì)其擴(kuò)束光學(xué)系統(tǒng)以實(shí)現(xiàn)這個(gè)要求?
試說明相位測(cè)距的原理。若激光相位測(cè)距量程要求達(dá)到5Km,測(cè)量最小可分辯距離為1mm,而測(cè)相靈敏度為2π/1000,那么至少要幾個(gè)調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求?
一共焦腔(對(duì)稱)L=0.40m,λ=0.6328μm,束腰半徑w0=0.2mm,求離腰56cm處的光束有效截面半徑。