A、在經(jīng)典模型中，原子中的電子做阻尼簡(jiǎn)諧振動(dòng)，因而形成自然加寬
B、自然線寬與下能級(jí)壽命無關(guān)是經(jīng)典模型的局限性引起的
C、自然線寬由原子在能級(jí)E2的自發(fā)輻射壽命和場(chǎng)的性質(zhì)決定
D、自然加寬說明能級(jí)是有一定寬度的
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A、速率方程理論是量子理論的一種簡(jiǎn)化形式
B、忽略了光子的相位特性和光子數(shù)的起伏特性
C、它能揭示色散效應(yīng)
D、它只能給出激光的強(qiáng)度特性
A、在彈性限度內(nèi)，彈簧振子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
B、簡(jiǎn)諧振子的輻射衰減時(shí)間在可見光頻率范圍內(nèi)大約10ns量級(jí)
C、在經(jīng)典模型中，原子中的電子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
D、對(duì)于自由電子激光器，可以完全采用運(yùn)動(dòng)電子電磁輻射的經(jīng)典理論來描述
A、經(jīng)典理論能解釋物質(zhì)對(duì)光的吸收和色散
B、電極化系數(shù)是實(shí)數(shù)
C、物質(zhì)原子和電磁場(chǎng)的作用是相互的
D、色散發(fā)生在中心頻率附近
A.自發(fā)輻射可以是單色的
B.線型函數(shù)無量綱
C.線型函數(shù)滿足歸一化條件
D.能級(jí)是無限窄的
A、半經(jīng)典理論能揭示自發(fā)輻射的產(chǎn)生
B、半經(jīng)典理論能解釋振蕩過程中的量子起伏效應(yīng)
C、速率方程理論能揭示色散效應(yīng)
D、半經(jīng)典理論中采用麥克斯韋方程組描述光頻電磁波
最新試題
已知波長(zhǎng)λ＝0.6328μ的兩高斯光束的束腰半徑w10，w20分別為0.2mm，50μ，試問此二光束的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角分別為多少？后者是前者的幾倍？
若使表面溫度控制在鐵的沸點(diǎn)（3160K）以下，試問需要激光單個(gè)脈沖的能量是多大？
釹玻璃激光器的熒光線寬ΔνF＝7.5×1012Hz，折射率為1.52，棒長(zhǎng)l＝20cm，腔長(zhǎng)L＝30cm，如果處于熒光線寬內(nèi)的縱模都能振蕩，試求鎖模后激光脈沖功率是自由振蕩時(shí)功率的多少倍？
試討論非共焦腔諧振頻率的簡(jiǎn)并性、縱模間隔及橫模間隔，并與共焦腔進(jìn)行比較。
一對(duì)稱共焦腔的腔長(zhǎng)L=0.4m，激光波長(zhǎng)λ=0.6328μm，求束腰半徑和離腰56cm處光斑半徑。
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對(duì)稱共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1＝2.5cm，f2＝20cm，w0＝0.28mm，l1〉〉f1（L1緊靠腔的輸出鏡面），求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。
一共焦腔（對(duì)稱）L＝0.40m，λ＝0.6328μm，束腰半徑w0=0.2mm，求離腰56cm處的光束有效截面半徑。
欲設(shè)計(jì)一對(duì)稱光學(xué)諧振腔，波長(zhǎng)λ＝10.6μm，兩反射鏡間距L＝2m，如選擇凹面鏡曲率半徑R=L，試求鏡面上光斑尺寸。若保持L不變，選擇R〉〉L，并使鏡面上的光斑尺寸ws＝0.3cm，問此時(shí)鏡的曲率半徑和腔中心光斑尺寸多大？
一種光盤的記錄范圍為內(nèi)徑50mm、外徑130mm的環(huán)形區(qū)域，記錄軌道的間距為2μm。假設(shè)各軌道記錄位的線密度均相同，記錄微斑的尺寸為0.6μm，間距為1.2μm，試估算其單面記錄容量。
試求在鎖模情況下，光脈沖的周期、寬度和峰值功率各是多少？