A、高斯球面波的復(fù)曲率半徑q相當(dāng)于普通球面波的曲率半徑R
B、物高斯光束束腰離透鏡足夠遠(yuǎn)時(shí)，可以把高斯光束看成幾何光束
C、q參數(shù)在自由空間的傳輸滿足q2=q1+L
D、l=F時(shí)，也可以把高斯光束看成幾何光束
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A、用短焦距透鏡可對(duì)高斯光束進(jìn)行聚焦
B、取l=0不一定有聚焦作用
C、F小于f，任取l值可實(shí)現(xiàn)聚焦
D、l取無(wú)窮大一定有聚焦作用
A、用單個(gè)透鏡可將高斯光束轉(zhuǎn)換成平面波
B、采用單個(gè)透鏡，l=F時(shí)，像方發(fā)散角達(dá)到極小值
C、在l=F的條件下，像高斯光束的方向性只與F的大小有關(guān)
D、一個(gè)給定的望遠(yuǎn)鏡對(duì)高斯光束的準(zhǔn)直倍率僅與望遠(yuǎn)鏡本身的結(jié)構(gòu)參數(shù)有關(guān)
A、當(dāng)透鏡對(duì)高斯光束作自再現(xiàn)變換時(shí)，像方腰斑與物方腰斑關(guān)于透鏡是對(duì)稱的
B、對(duì)任意穩(wěn)定腔，只要適當(dāng)選擇高斯光束的束腰位置及腰斑大小，就可使它成為該腔的本征模
C、當(dāng)反射鏡對(duì)高斯光束作自再現(xiàn)變換時(shí)，此反射鏡與高斯光束的波前相匹配
D、某腔內(nèi)存在著高斯光束型的本征模，該腔不一定是穩(wěn)定腔
A、物高斯光束束腰處在透鏡物方焦面上
B、物高斯光束束腰處在透鏡表面上
C、物高斯光束束腰與透鏡相距足夠遠(yuǎn)
A、1/4
B、4
C、2
D、1/2
最新試題
激光的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過(guò)輸出孔時(shí)的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角常用愛(ài)里斑衍射極限角來(lái)近似。試計(jì)算腔長(zhǎng)為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長(zhǎng)λ＝6328Å的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
一共焦腔（對(duì)稱）L＝0.40m，λ＝0.6328μm，束腰半徑w0=0.2mm，求離腰56cm處的光束有效截面半徑。
試求激光光軸處鐵的熔化深度。已知鐵的表面反射率為80%，導(dǎo)熱系數(shù)為0.82W/cm•℃，密度為7.87g/cm3，比熱為0.449J/g•℃，且均不隨溫度而變化。
試求在鎖模情況下，光脈沖的周期、寬度和峰值功率各是多少？
試說(shuō)明相位測(cè)距的原理。若激光相位測(cè)距量程要求達(dá)到5Km，測(cè)量最小可分辯距離為1mm，而測(cè)相靈敏度為2π/1000，那么至少要幾個(gè)調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求？
紅寶石激光器為三能級(jí)系統(tǒng)，其能級(jí)躍遷如下圖所示；（1）與出各能級(jí)粒子數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度隨時(shí)間變化的速率方程（2）若泵浦速率，求激光能級(jí)粒子數(shù)密度n2（t）的表達(dá)式。
設(shè)一聲光偏轉(zhuǎn)器，聲光材料為碘酸鉛晶體，聲頻可調(diào)制度為Δv＝300MHz。聲波在介質(zhì)中的速度υs＝3×103m/s，而入射光束直徑D＝1mm，求可分辨光斑數(shù)。
試求出方形鏡對(duì)稱共焦腔鏡面上TEM30模的節(jié)線位置的表達(dá)式（腔長(zhǎng)L、光波波長(zhǎng)λ、方形鏡邊長(zhǎng)a）。這些節(jié)線是否等間距？
一對(duì)稱共焦腔的腔長(zhǎng)L=0.4m，激光波長(zhǎng)λ=0.6328μm，求束腰半徑和離腰56cm處光斑半徑。
試證明當(dāng)三直角均沒(méi)有誤差時(shí)，由斜面ABC上入射的光線的出射光線與原入射光線反向平行。