如圖所示，跨音速翼型的阻力驟增來源于兩個方面，第一是（），第二是（）。

（激波前超音速區(qū)的過渡膨脹形成的負壓，作用在背風面形成的水平投影導致了
波阻。即阻力驟然增加，來源于膨脹波，而不是激波。因此，跨音速流動波阻力
來源于激波前的背風面壓力降低，而不是來源于激波增壓。當然，激波如果誘導
附面層分離，那么會增加點壓差阻力。常規(guī)翼型的上表面凸起，下表面較為平坦，
這使得在跨音速條件下，超音速區(qū)很強，帶來阻力驟然增加。）

當翼型上首次出現(xiàn)（）時，來流馬赫數(shù)為臨界馬赫數(shù)，在圖中，將右邊公式與圖中至少一條曲線相連。由圖可以看出，翼型越厚，翼型上越（）出現(xiàn)跨音速區(qū)。

（普適關系），對應豎直線
（卡門錢學森公式，厚度增加，曲線上移），對應水平線。
曲線1是普適關系，曲線2是卡門錢學森公式。增大翼型厚度，卡門錢學森曲線上移，兩曲線的交點決定的臨界馬赫數(shù)變小。

如圖所示：對于定常超音速流動，遇到物體內折，處在下流的小擾動引起的馬赫波試圖與上流的小擾動波相交或合并時，由于速度和溫度梯度越來越大，阻止無限靠近，因此會形成（）