A、激光工作物質(zhì)可主要分為三能級系統(tǒng)和四能級系統(tǒng)
B、四能級系統(tǒng)更容易實(shí)現(xiàn)集居數(shù)反轉(zhuǎn)
C、激光下能級一般為基態(tài)
D、激光上能級一般為亞穩(wěn)態(tài)能級
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A、6.7節(jié)討論中認(rèn)為原子和準(zhǔn)單色光相互作用
B、中心頻率處的發(fā)射截面與吸收截面最大
C、和原子相互作用的單色光的頻率要精確等于原子發(fā)光的中心頻率才能產(chǎn)生受激躍遷
D、總能量密度的單位是焦/立方米
A、第一章得到光和物質(zhì)相互作用的關(guān)系式是假定能級是無限窄的
B、實(shí)際上，自發(fā)輻射并不是單色的
C、線型函數(shù)可以理解為躍遷概率按頻率的分布函數(shù)
D、B21不僅與原子的性質(zhì)有關(guān)，還與場的性質(zhì)有關(guān)
A、每個(gè)發(fā)光原子只對譜線內(nèi)與它的表觀中心頻率相應(yīng)部分有貢獻(xiàn)
B、每一個(gè)發(fā)光原子對光譜線內(nèi)任一頻率都有貢獻(xiàn)
C、溫度越高，振動(dòng)越激烈，譜線越寬
A、由于粒子之間的碰撞（相互作用）引起的譜線加寬稱為碰撞加寬
B、碰撞加寬也可用洛倫茲線型描述
C、溫度越高，晶格振動(dòng)越劇烈，譜線越寬
D、碰撞指兩個(gè)原子碰上了
A、引起加寬的物理因素對每個(gè)原子不是等同的
B、每個(gè)原子只對譜線內(nèi)與它的表觀中心頻率相應(yīng)的部分有貢獻(xiàn)
C、運(yùn)動(dòng)原子對外表現(xiàn)的頻率等于自己的發(fā)光中心頻率
D、多普勒加寬屬于非均勻加寬
最新試題
如果使用發(fā)光面為1×3µ2的半導(dǎo)體激光器，又如何設(shè)計(jì)其擴(kuò)束光學(xué)系統(tǒng)？
腔長30cm的氦氖激光器熒光線寬為1500MHz，可能出現(xiàn)三個(gè)縱橫。用三反射鏡法選取單縱橫，問短耦合腔腔長（L2+L3）應(yīng)為若干。
一高斯光束束腰半徑w0＝0.2mm，λ＝0.6328μ，今用一焦距f為3cm的短焦距透鏡聚焦，已知腰粗w0離透鏡的距離為60cm，在幾何光學(xué)近似下求聚焦后光束腰粗。
試說明相位測距的原理。若激光相位測距量程要求達(dá)到5Km，測量最小可分辯距離為1mm，而測相靈敏度為2π/1000，那么至少要幾個(gè)調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求？
D-T核聚變，壓縮點(diǎn)燃的燃料密度和半徑之積ρR=3~4g/cm2，等離子的能量是1kev，試證核聚變點(diǎn)火時(shí)，核聚變釋放能是等離子體熱能的1500倍。
激光的遠(yuǎn)場發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過輸出孔時(shí)的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場發(fā)散角常用愛里斑衍射極限角來近似。試計(jì)算腔長為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長λ＝6328Å的遠(yuǎn)場發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對稱共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1＝2.5cm，f2＝20cm，w0＝0.28mm，l1〉〉f1（L1緊靠腔的輸出鏡面），求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。
試求出方形鏡對稱共焦腔鏡面上TEM30模的節(jié)線位置的表達(dá)式（腔長L、光波波長λ、方形鏡邊長a）。這些節(jié)線是否等間距？
計(jì)算每平方厘米平均功率（50W為有效截面內(nèi)的功率）。
若一個(gè)直角誤差為δα，試計(jì)算出射光線與原入射光線的夾角。